给 @Triborg 的答案补充一些和题目不太相关的细节（俗称跑题）。
量子体系下，「做功」这个概念其实并不简单。
量子体系里，平均内能的变化可以被拆成两部分：
E:=\langle E \rangle=\sum_n p_n E_n\Rightarrow dE = p_n\sum_n dE_n + E_n \sum_n dp_n
在第一部分 p_n\sum_n dE_n:=\bar d W 里，各个能级的概率分布没有变化，而是能级与能级本身的间隔发生了改变。这与经典热力学里活塞气体体积变化做功是类似的，故而将这部分视作为系统做功。在第二部分 E_n \sum_n dp_n:=\bar d Q ，能级没变，但概率分布却被改变了，熵也因此改变，故而对应的是传热的过程。因此，我们重新得到了热力学第一定律 dE = \bar d W + \bar d Q .
所以「光吸收是做功还是传热」取决于这个过程本身的细节。物质吸收光的过程有很多种，不能一概而论。
接下来是 跑题的部分 。
之前的这些还是挺直观的，直到我们意识到一件事：量子力学好像和测量关系匪浅啊。
考虑一个不含时的量子系统。从此刻开始到时刻 \tau 结束，我们给这个系统施加一些外部影响（改变磁场、打一束光，等等），一直持续到某一时刻 \tau 结束。那，这个外部影响对这个系统做的功是多少？
这还不简单， W = \Delta E 啊。没错。但是要确定 \Delta E ，我们需要知道施加外力前的能量和施加外力后的能量。这涉及到两次对量子系统的测量：
这意味着开始和结束时测得的能量都是随机变量，自然地，该外力对系统所做的功 W = E_m^\tau - E_n^0 也是随机变量，而它的概率分布为：
P(W) = \sum_{mn} \delta(W - \Delta ^{\tau 0}_{mn}) p_{mn}p_n, \begin{cases} \Delta ^{\tau 0}_{mn} = E^\tau_m - E^0_n\\ p_{mn} =|\langle{m}\vert U_\tau\vert{n}\rangle|^2\end{cases}
嗯，这其实还是W = \Delta E ，但是被扩展到了量子力学体系下，且包括了测量对系统的影响。外力对系统的影响包含在了时间演化算符中。第一次测量使系统处在 |n \rangle 态下，因此第二次测量会被第一次测量的结果所影响，所以我们需要跃迁概率 p_{mn} ——其实就是条件概率啦。
这个就是目前被广泛接受的，量子力学体系下的做功定义了。所以说，
量子体系下，「做功」这个概念其实并不简单。
