給 @Triborg 的答案補充一些和題目不太相關的細節（俗稱跑題）。
量子體系下，「做功」這個概念其實並不簡單。
量子體系裏，平均內能的變化可以被拆成兩部份：
E:=\langle E \rangle=\sum_n p_n E_n\Rightarrow dE = p_n\sum_n dE_n + E_n \sum_n dp_n
在第一部份 p_n\sum_n dE_n:=\bar d W 裏，各個能階的機率分布沒有變化，而是能階與能階本身的間隔發生了改變。這與經典熱力學裏活塞瓦斯體積變化做功是類似的，故而將這部份視作為系統做功。在第二部份 E_n \sum_n dp_n:=\bar d Q ，能階沒變，但機率分布卻被改變了，熵也因此改變，故而對應的是傳熱的過程。因此，我們重新得到了熱力學第一定律 dE = \bar d W + \bar d Q .
所以「光吸收是做功還是傳熱」取決於這個過程本身的細節。物質吸收光的過程有很多種，不能一概而論。
接下來是 跑題的部份 。
之前的這些還是挺直觀的，直到我們意識到一件事：量子力學好像和測量關系匪淺啊。
考慮一個不含時的量子系統。從此刻開始到時刻 \tau 結束，我們給這個系統施加一些外部影響（改變磁場、打一束光，等等），一直持續到某一時刻 \tau 結束。那，這個外部影響對這個系統做的功是多少？
這還不簡單， W = \Delta E 啊。沒錯。但是要確定 \Delta E ，我們需要知道施加外力前的能量和施加外力後的能量。這涉及到兩次對量子系統的測量：
這意味著開始和結束時測得的能量都是隨機變量，自然地，該外力對系統所做的功 W = E_m^\tau - E_n^0 也是隨機變量，而它的機率分布為：
P(W) = \sum_{mn} \delta(W - \Delta ^{\tau 0}_{mn}) p_{mn}p_n, \begin{cases} \Delta ^{\tau 0}_{mn} = E^\tau_m - E^0_n\\ p_{mn} =|\langle{m}\vert U_\tau\vert{n}\rangle|^2\end{cases}
嗯，這其實還是W = \Delta E ，但是被擴充套件到了量子力學體系下，且包括了測量對系統的影響。外力對系統的影響包含在了時間演化算符中。第一次測量使系統處在 |n \rangle 態下，因此第二次測量會被第一次測量的結果所影響，所以我們需要躍遷機率 p_{mn} ——其實就是條件機率啦。
這個就是目前被廣泛接受的，量子力學體系下的做功定義了。所以說，
量子體系下，「做功」這個概念其實並不簡單。
